ภาษา :
SWEWE สมาชิก :เข้าสู่ระบบ |การลงทะเบียน
ค้นหา
ชุมชนวิกิพีเดีย |คำตอบสารานุกรม |ส่งคำถาม |ความรู้คำศัพท์ |อัปโหลดความรู้
ก่อน 1 ต่อไป เลือกหน้า

ย้อนกลับวงจร Carnot

วงจร Carnot ใน 1824, วิศวกรหนุ่มฝรั่งเศสศึกษา Carnot ความร้อนที่เหมาะประสิทธิภาพเครื่องยนต์นี้รอบเครื่องยนต์ความร้อนที่เรียกว่า "วงจร Carnot."

นี้เป็นพิเศษและวงจรเป็นสิ่งสำคัญมากเนื่องจากการใช้วงจรเช่นความร้อนของเครื่องยนต์มีประสิทธิภาพสูงสุดแนะนำสั้น ๆ

วงจร Carnot ประกอบด้วยสี่วงจรประกอบด้วยสองกระบวนการอะเดียแบติกและสองกระบวนการ isothermal มันเป็น 1824 NLS Carnot (ดูคาโนและลูกชายของเขา) เมื่อความร้อนเครื่องยนต์สูงสุดที่เป็นไปได้อย่างมีประสิทธิภาพประเด็นที่ยกฐานะการศึกษาทฤษฎี คาโนสมมติเพียงสองวัสดุที่ความร้อนอุณหภูมิคงทำงานแลกเปลี่ยนความร้อนความร้อนที่ไม่มีการรั่วไหลแรงเสียดทานและการสูญเสียอื่น ๆ เพื่อให้กระบวนการเป็นกระบวนการเสมือนแบบคงที่สารทำงานจะดูดซับความร้อนจากแหล่งความร้อนที่ควรจะเป็นความแตกต่างในขั้นตอนการขยายตัวอุณหภูมิอุณหภูมิคงไม่เหมือนกันกับอุณหภูมิความร้อนความร้อนต่ำแหล่งที่มาควรจะเป็นกระบวนการบีบอัด isothermal เนื่องจากข้อ จำกัด เพียงสองความร้อนแลกเปลี่ยนความร้อนจากแหล่งความร้อนเฉพาะหลังจากที่กระบวนการอะเดียแบติก สำหรับรอบ Carnot เรียกว่าเครื่องจักรความร้อนการ์โนต์

Carnot ทฤษฎีบท Carnot หลักฐานเพิ่มเติมดังต่อไปนี้: ①ในเดียวกันแหล่งความร้อนอุณหภูมิสูงและการทำงานที่เหมือนกันระหว่างทั้งอุณหภูมิความร้อนต่ำแหล่งที่มาอย่างมีประสิทธิภาพความร้อนกลับเครื่องยนต์มีความเสมอภาคและเป็นอิสระของสารทำงานเป็นที่ T1, T2 มีอุณหภูมิสูงและต่ำ อุณหภูมิสัมบูรณ์จากแหล่งความร้อน ②ในเดียวกันแหล่งความร้อนอุณหภูมิสูงและการทำงานที่เหมือนกันระหว่างทั้งอุณหภูมิต่ำแหล่งที่มาของความร้อนกลับไม่ได้อย่างมีประสิทธิภาพเครื่องยนต์ไม่สามารถมีประสิทธิภาพมากกว่า Carnot กลับได้ เครื่องจักรความร้อนกลับและกลับไม่ได้ผ่านการย้อนกลับและกลับไม่ได้ตามลำดับขั้นตอนของวัฏจักร

ทฤษฎีบท Carnot ที่ความร้อนเครื่องยนต์ จำกัด ประสิทธิภาพชี้ให้เห็นการเพิ่มประสิทธิภาพของเครื่องยนต์ความร้อนในทิศทาง (T1 เพิ่มขึ้นลดลง T2, ลดความร้อนสูญเสียรั่วไหลแรงเสียดทานและกลับไม่ได้ของการไหลเวียนใกล้เคียงกับวัฏจักรคาร์โนต์), เครื่องจักรความร้อนจากทฤษฎีพื้นฐาน , จำกัด ประสิทธิภาพของเครื่องยนต์ความร้อนกลับไม่ได้ความร้อนที่เกิดขึ้นจริงของกระบวนการและการเชื่อมโยงระหว่างการวิจัยที่นำไปสู่​​การจัดตั้งกฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์

ในทฤษฎีบท Carnot ก่อตั้งขึ้นบนพื้นฐานของคุณสมบัติอุณหภูมิและอุณหภูมิของสารและอย่างที่เกี่ยวข้องกับสเกลอุณหภูมิอุณหพลศาสตร์การวัดอุณหภูมิบนพื้นฐานวัตถุประสงค์ นอกจากนี้ยังมีการประยุกต์ใช้วงจร Carnot และทฤษฎีบท Carnot คุณยังสามารถศึกษาแรงตึงผิว, ความดันไออิ่มตัวและความสัมพันธ์กับอุณหภูมิและแรงดันไฟฟ้าเซลล์ย้อนกลับและอื่น ๆ มันก็ควรจะเน้นว่าทฤษฎีบท Carnot ว่าอุปกรณ์ที่เฉพาะเจาะจงกันและการทำงานที่เฉพาะเจาะจงของทฤษฎีทางกายภาพของนามธรรมและสากลมีตลอดการศึกษาอุณหพลศาสตร์ทั้ง

ย้อนกลับวงจรทฤษฎี Carnot ทำความเย็นวางรากฐานเผยให้เห็นเครื่องวงจรย้อนกลับ Carnot อากาศและค่าสัมประสิทธิ์การทำความเย็น (เรียกว่า EER หรือ COP) ถึงขีด จำกัด ทุกเย็นแบบระเหยไม่สามารถทำลายผ่านวงจร Carnot ย้อนกลับ

ทฤษฎี

ในช่วงกลางของทฤษฎีวงจร Carnot ย้อนกลับเพื่อปรับปรุงเครื่องปรับอากาศและเครื่องทำความเย็นสัมประสิทธิ์เป็นเพียงจังหวะสองต่อไปนี้:

1 การปรับปรุงประสิทธิภาพของสื่อมวลชนจากรากศัพท์มาข้างต้นสามารถพบได้เฉพาะที่มีอยู่ในทฤษฎีทางอากาศพื้นที่ขนาดเล็กที่มีประสิทธิภาพ 19%; สกรูน้ำอวกาศขนาดใหญ่ที่มีประสิทธิภาพ 9%

2 การสูญเสียการทำงานของการขยายตัวและความเสียหายที่เกิดแรงเสียดทานภายใน (ที่เรียกว่าวงจรกลับไม่ได้ภายใน): ลดการสูญเสียแรงเสียดทานภายในพื้นที่ซึ่งเกือบจะไม่มีและความสำคัญ ใน Songrui ของเราไม่ได้ปิดบังก่อนการถือกำเนิดของมอเตอร์ไฮดรอลิสูญเสียของการทำงานของการขยายตัวในการแก้วิธีเดียวคือการใช้ปริมาณที่เฉพาะเจาะจงของสารทำความเย็นเพื่อลดการขนส่งที่มีคุณภาพ ถ้าสารทำความเย็น R410A และ hematocrit คอมโพสิตอื่น ๆ กว่า R22 ก่อให้เกิดการสูญเสียของการทำงานของการขยายตัวลดลงที่เพิ่มขึ้นความสัมพันธ์ของค่าสัมประสิทธิ์ของการปฏิบัติงาน พื้นที่ แต่สถานการณ์ปัจจุบันโดยใช้ปริมาณที่เฉพาะเจาะจงของสารทำความเย็นที่ค่าสัมประสิทธิ์การทำความเย็นจะเพิ่มขึ้นไม่เกิน 6% (พื้นที่ จำกัด 12%)

หลัก

ตามหลักการพื้นฐานของวงจร Carnot ย้อนกลับ:

สารทำความเย็นแรงดันสูงก๊าซผ่านทางกลไกการขยายตัวหลังจากที่ตัดเข้าไปในอุณหภูมิต่ำและสารทำความเย็นของเหลวแรงดันดูดซับความร้อนจะระเหยเป็นสวิทช์อากาศจากอากาศที่จะดูดซับความร้อนมาก Q2;

หลังจากการระเหยของสารทำความเย็นจะดูดซับความร้อนในรูปแบบที่เป็นก๊าซเข้าไปในคอมเพรสเซอร์จะถูกบีบอัดในที่อุณหภูมิสูงสารทำความเย็นแรงดันสูง (สารทำความเย็นความร้อนในเวลานี้ในการซ่อนแบ่งออกเป็นสองส่วนคือส่วนที่หนึ่งคือความร้อนดูดซึมจากอากาศ Q2, ในส่วนของคอมเพรสเซอร์ของพลังงานที่ป้อนเข้าในสารทำความเย็นที่ถูกบีบอัดลงในไตรมาสที่ 1 ปีความร้อน;

หลังจากที่ถูกบีบอัดสารทำความเย็นแรงดันสูงเข้าไปแลกเปลี่ยนความร้อน, แคลอรี่ของ (Q1 Q2) ปล่อยให้เข้ามาแลกเปลี่ยนความร้อนเพื่อให้น้ำเย็นน้ำเย็นถูกทำให้ร้อนถึง 60 ℃เก็บโดยตรงลงในถังถือสำหรับผู้ใช้;

หลังจากที่ความร้อนของสารทำความเย็นที่อยู่ในรูปของเหลวลงไปในกลไกการขยายตัวดังนั้นวงจรการอุดอย่างต่อเนื่อง ......

ไตรมาสที่ 3 = ความร้อนที่ได้รับในเย็นสารทำความเย็นจะดูดซับความร้อนจากอากาศ Q2 ขับคอมเพรสเซอร์ของพลังงานความร้อนในไตรมาสที่ 1 มาตรฐานเงื่อนไข: Q2 = 3.6Q1 กล่าวคือ 1 ส่วนหนึ่งของการใช้พลังงานที่จะได้รับ 4.6 ส่วนของความร้อน

การจำแนก

มันประกอบด้วยสองกระบวนการ isothermal และสองส่วนอะเดียแบติก สมมติว่าแหล่งที่มาของอุณหภูมิความร้อนต่ำ (เย็นเกิดขึ้นวัตถุ) ที่อุณหภูมิ T0 แหล่งอุณหภูมิความร้อนที่อุณหภูมิสูง (เช่นกลางสิ่งแวดล้อม) ของ Tk แล้วอุณหภูมิของสารทำงาน

ในกระบวนการดูดคือ T0 กระบวนการความร้อนคือ Tk, ที่อยู่ในกระบวนการของการแหล่งที่มาของสัตว์เลือดอุ่นเย็นและคายความร้อนและสารทำงานและความแตกต่างของอุณหภูมิระหว่างแหล่งความร้อนซึ่งความร้อนจะดำเนินการภายใต้การบีบอัด isothermal และขั้นตอนการขยายตัวจะดำเนินการโดยไม่สูญเสียในกรณีใด ๆ วงจรดังนี้

ก่อนที่สารทำงานจากแหล่งความเย็นที่ T0 (เช่นวัตถุเย็น) ดูดซับความร้อน q0 และการขยายตัว isothermal 4-1, 1-2 แล้วผ่านการบีบอัดอะเดียแบติกอุณหภูมิขึ้นไปถึงสื่อสิ่งแวดล้อมจาก T0 อุณหภูมิ Tk แล้ว ใน Tk ภายใต้การบีบอัด 2-3 isothermal เพื่อสิ่งแวดล้อมสื่อ (เช่นแหล่งความร้อนที่อุณหภูมิสูง) QK การปล่อยความร้อนและในที่สุดสำหรับการขยายตัวอะเดียแบติก 3-4 อุณหภูมิลดลงโดยของเหลว Tk แม้กระทั่งการทำงาน T0 กลับไปที่สถานะเริ่มต้น 4 ดังนั้น ให้เสร็จสมบูรณ์วงจร

สำหรับรอบ Carnot กลับเป็นตัวเลขที่แสดงให้เห็น:

q0 = T0 (S1-S4)

QK = Tk (S2-S3) = Tk (S1-S4)

w0 = QK-q0 = Tk (S1-S4) T0 (S1-S4) = (TK-T0) (S1-S4)

Carnot วงจรεkเย็นกลับค่าสัมประสิทธิ์คือ: T0/Tk-T0 เห็นได้จากสมการข้างต้นย้อนกลับวงจรการทำงาน Carnot ค่าสัมประสิทธิ์การระบายความร้อนของเหลวเป็นอิสระจากธรรมชาติและขึ้นอยู่กับแหล่งที่มาของความหนาวเย็น (วัตถุระบายความร้อนเกิดขึ้น) T0 อุณหภูมิและความร้อน (เช่นกลางสิ่งแวดล้อม) Tk อุณหภูมิลด Tk ปรับปรุง T0 สามารถปรับปรุงปัจจัยการระบายความร้อน นอกจากนี้ตามกฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์สามารถพิสูจน์ได้ว่า: "แหล่งเย็นที่อุณหภูมิที่กำหนดและความร้อนของวงจรย้อนกลับ, สารทำความเย็นที่ไหลเวียนในสัมประสิทธิ์ Carnot ย้อนกลับของสูงสุด." เครื่องทำความเย็นใด ๆ ที่เกิดขึ้นจริงค่าสัมประสิทธิ์วงจรกว่ากลับค่าสัมประสิทธิ์ความเย็นรอบ Carnot

รวมข้างต้นวงจรการทำความเย็นเหมาะควรย้อนกลับวงจร Carnot แต่วงจร Carnot จริงกลับไม่สามารถทำได้ แต่มันสามารถใช้เป็นการประเมินผลการศึกษาระดับปริญญาที่แท้จริงของความสมบูรณ์แบบของตัวชี้วัดรอบเครื่องทำความเย็น โดยปกติในการทำงานที่อุณหภูมิเดียวกันระหว่างวงจรเครื่องทำความเย็นที่เกิดขึ้นจริงและค่าสัมประสิทธิ์εวงจรทำความเย็นกลับ Carnot εkสัมประสิทธิ์เป็นที่รู้จักกันเป็นความร้อนจากความซับซ้อนของวงจรทำความเย็น, แสดงโดยสัญลักษณ์η กล่าวคือ: η = ε / εk

ความร้อนในระดับที่สมบูรณ์แบบถูกนำมาใช้เพื่อแสดงให้เห็นความใกล้ชิด Carnot วงจรวงจรทำความเย็นย้อนกลับระดับห่วง นอกจากนี้ยังเป็นวงจรทำความเย็นตัวชี้วัดทางเทคนิคและทางเศรษฐกิจ แต่จะแตกต่างกันในความหมายและการระบายความร้อนสัมประสิทธิ์อุณหภูมิในการทำงานที่แตกต่างกันวงจรเครื่องทำความเย็นเครื่องทำความเย็นตามค่าสัมประสิทธิ์ของพวกเขาไม่สามารถที่จะเปรียบเทียบขนาดของเศรษฐกิจคือการไหลเวียนดีหรือไม่ดี แต่เป็นไปตามวงจรอุณหพลศาสตร์ ความซับซ้อนเพื่อกำหนดขนาด


ก่อน 1 ต่อไป เลือกหน้า
ผู้ใช้งาน ทบทวน
ยังไม่มีความเห็น
ผมต้องการที่จะแสดงความคิดเห็น [ผู้มาเยือน (54.92.*.*) | เข้าสู่ระบบ ]

ภาษา :
| ตรวจสอบรหัส :


ค้นหา

版权申明 | 隐私权政策 | ลิขสิทธิ์ @2018 โลกความรู้สารานุกรม